Вероятностью перехода называется вероятность квантовой системы перейти из одного стационарного состояния в другое стационарное состояние под воздействием какого-либо возмущения.
В теории возмущений вероятность перехода даётся формулой:
w
f
i
=
1
ℏ
2
|
∫
−
∞
+
∞
V
f
i
(
t
)
e
i
ω
f
i
t
d
t
|
2
{\displaystyle w_{fi}={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|\int _{-\infty }^{+\infty }V_{fi}(t)e^{i\omega _{fi}t}dt\right|^{2}}
где
i
{\displaystyle i}
и
f
{\displaystyle f}
- начальное
|
i
⟩
{\displaystyle |i\rangle }
и конечное
|
f
⟩
{\displaystyle |f\rangle }
состояния системы,
V
f
i
(
t
)
{\displaystyle V_{fi}(t)\ }
- матричный элемент оператора возмущения
⟨
f
|
V
^
(
t
)
|
i
⟩
{\displaystyle \langle f|{\hat {V}}(t)|i\rangle \ }
,
ω
f
i
{\displaystyle \omega _{fi}\ }
-
разность энергий двух стационарных состояний
(
E
f
−
E
i
)
/
ℏ
{\displaystyle (E_{f}-E_{i})/\hbar \ }
.
Вышеуказанная формула справедлива в первом порядке теории возмущений, т.е. когда
V
f
i
≪
ℏ
ω
f
i
{\displaystyle V_{fi}\ll \hbar \omega _{fi}\ }
. Предполагается что возмущение
V
^
{\displaystyle {\hat {V}}\ }
затухает при
t
→
±
∞
{\displaystyle t\to \pm \infty \ }
. Для определения вероятности перехода на конечный момент времени
t
{\displaystyle t\ }
надо положить верхний предел интеграла равным
t
{\displaystyle t\ }
, что эквивалентно выключению взаимодействия в этот момент времени.
Важным случаем является переход под воздействием периодического возмущения частоты
ω
{\displaystyle \omega \ }
:
V
f
i
(
t
)
=
V
~
f
i
e
−
i
ω
t
{\displaystyle V_{fi}(t)={\tilde {V}}_{fi}e^{-i\omega t}\ }
. Считая включение потенциала экспоненциальным
V
f
i
(
t
)
=
V
~
f
i
e
−
i
ω
t
+
λ
t
{\displaystyle V_{fi}(t)={\tilde {V}}_{fi}e^{-i\omega t+\lambda t}\ }
, находим:
w
f
i
(
t
)
=
1
ℏ
2
|
∫
−
∞
t
V
~
f
i
e
i
(
ω
f
i
−
ω
)
t
+
λ
t
d
t
|
2
=
1
ℏ
2
|
V
~
f
i
|
2
e
2
λ
t
(
ω
f
i
−
ω
)
2
+
λ
2
{\displaystyle w_{fi}(t)={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|\int _{-\infty }^{t}{\tilde {V}}_{fi}e^{i(\omega _{fi}-\omega )t+\lambda t}dt\right|^{2}={\frac {1}{\hbar ^{2}}}\left|{\tilde {V}}_{fi}\right|^{2}{\frac {e^{2\lambda t}}{(\omega _{fi}-\omega )^{2}+\lambda ^{2}}}}
Откуда в адиабатическом пределе
λ
→
0
{\displaystyle \lambda \to 0\ }
для вероятности перехода в единицу времени получаем:
d
d
t
w
f
i
(
t
)
=
2
π
ℏ
2
|
V
~
f
i
|
2
δ
(
ω
f
i
−
ω
)
{\displaystyle {\frac {d}{dt}}w_{fi}(t)={\frac {2\pi }{\hbar ^{2}}}\left|{\tilde {V}}_{fi}\right|^{2}\delta (\omega _{fi}-\omega )}
Данный результат тесно связан с золотым правилом Ферми, которое получается суммированием по конечным состояниям
f
{\displaystyle f\ }
, (полагая также
ω
=
0
{\displaystyle \omega =0\ }
).
Источник: Википедия
Привет! Меня зовут Лампобот, я компьютерная программа, которая помогает делать
Карту слов. Я отлично
умею считать, но пока плохо понимаю, как устроен ваш мир. Помоги мне разобраться!
Спасибо! Я стал чуточку лучше понимать мир эмоций.
Вопрос: недокапитализация — это что-то нейтральное, положительное или отрицательное?
В DP агент прогнозирует будущие награды, используя текущее состояние и действие, а также функцию перехода, которая определяет вероятности перехода из одного состояния в другое при выполнении определённого действия.
Пока что закрепиться, организовать мощный заслон, блокирующий саму вероятность перехода вражеских эскадр на новую горизонталь гиперсферы не удавалось ни одной из сторон.
Рис. 1.8. Настройка вероятности переходов.